Сопротивление проводника:
R = ρL/S, где ρ - удельное сопр-е проводника, Ом·мм²/м
L - длина проводника, м
S - площадь поперечного сечения, мм²
По условию: R₁ = R₂; L₁ = L₂
Тогда:
ρ₁/S₁ = ρ₂/S₂ => S₁/S₂ = ρ₁/ρ₂ = 0,028 : 0,017 ≈ 1,65 (раза)
Так как удельное сопротивление меди (0,028 Ом·мм²/м) в 1,65 раза больше удельного сопротивления алюминия (0,017 Ом·мм²/м), то для достижения одинакового сопротивления у двух проводников одинаковой длины необходимо, чтобы сечение медного провода было в 1,65 раза больше, чем сечение алюминиевого провода...))
Если же алюминиевый провод будет толще медного, то равного сопротивления для проводников одинаковой длины получить не удастся.
Обратная формулировка: "алюминиевый провод должен быть в 0,61 раза толще медного" - хоть и верна математически, но критики, по здравому смылу, не выдерживает..)))
выполнении любых физических измерений исключительную роль играют пространственно-временные соотношения между событиями. В СТО событие определяется как физическое явление, происходящее в какой-либо точке пространства в некоторый момент времени в избранной системе отсчета. Таким образом, чтобы полностью охарактеризовать событие, требуется не только выяснить его физическое содержание, но и определить его место и время. Для этого необходимо использовать процедуры измерения расстояний и промежутков времени. Эйнштейн показал, что эти процедуры нуждаются в строгом определении.
Для того чтобы в выбранной системе отсчета выполнять измерения промежутка времени между двумя событиями (например, началом и концом какого-либо процесса), происходящими в одной и той же точке пространства, достаточно иметь эталонные часы. Наибольшей точностью в настоящее время обладают часы, основанные на использовании собственных колебаний молекул аммиака (молекулярные часы) или атомов цезия (атомные часы). Измерение промежутка времени опирается на понятие одновременности: длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения с промежутком времени, отделяющим показание часов, одновременное с концом процесса, от показания тех же часов, одновременного с началом процесса. Если же оба события происходят в разных точках системы отсчета, то для измерения промежутков времени между ними в этих точках необходимо иметь синхронизованные часы.
Эйнштейновское определение процедуры синхронизации часов основано на независимости скорости света в пустоте от направления распространения. Пусть из точки A в момент времени t1 по часам A отправляется короткий световой импульс (рис. 4.2.1). Пусть время прихода импульса вB и отражения его назад на часах B есть t'. Наконец, пусть отраженный сигнал возвращается в A в момент t2 по часам A. Тогда по определению часы в A и B идут синхронно, если t' = (t1 + t2) / 2.
