Объяснение:
\ /
\a b/
\ /
\ /
g \
\
Так, ну это я попытался нарисовать=)
а-угол падения, b-угол отражения, g- угол преломдения.
пусть показатель преломления в воздухе n1, а в воде n2.
Из законов оптики, известно, что (1) a = b, и (2) n1 * sin a = n2 * sin g
Кроме того, сказано что b и g должны быть перпендикулярны.
Из геометрии рисунка видно, что если мы допустить ситуацию перпендикулярности преломленного и отраженного лучей, получим:
пи (180 градусов) = b + g + пи/2(90 градусов) => b + g = пи/2 => g = пи/2 - b
Т. к. a=b, то n1* sin a = n1 * sin b
Следовательно, n1* sin b = n2 * sin g
Т. к. g = пи/2 - b, то n1* sin b = n2 * sin (пи/2 - b)
Используя формулу приведения sin (пи/2 - b) = cos b, получаем
n1* sin b = n2 * cos b
делим правую и левую часть равенства на cos b и n1:
tg b = n1/n2
В силу того, что a = b, получаем tg a = n1/n2 => a = arctg(n1/n2)
ответ: a = arctg(n1/n2)
Реальная колебательная система часто находится в среде, и на колеблющуюся материальную точку действует сила сопротивления. Начальная энергия тела постепенно уменьшается. В этом случае, как говорят, система совершает затухающие колебания.
Особенности затухания колебаний можно выяснить с уравнения динамики, составленного с учётом силы сопротивления среды. Последнюю при малых скоростях движения записывают как Fr = - rv = - rdv/dt где r – постоянная, называемая коэффициентом сопротивления (его трудно спутать с расстоянием, так как в последующих формулах речь идёт только о функции смещения x(t).
Вынужденные колебания.
Одним из важных вопросов является вопрос о результате внешнего периодического воздействия на систему с упругими свойствами. Основные выводы можно получить, решая уравнение динамики, записанное с учётом периодической внешней силы. Это есть дифференциальное уравнение второго порядка, линейное, с постоянными коэффициентами, неоднородное. Как известно, общее решение неоднородного уравнения представляет собой сумму x0(t) общего решения соответствующего однородного уравнения и какого-либо x1(t) частного решения неоднородного уравнения.
Общее решение однородного уравнения описывает затухающие колебания. Если нас интересуют моменты времени, то для таких моментов функция x0(t) стремится к нулю и остаётся только движение, описываемое частным решением (установившееся движение). В качестве этого частного решения разумно предположить функцию. Одной из важных характеристик колебательной системы является добротность – отношение амплитуды колебаний при резонансе к амплитуде статического смещения. Добротность показывает раскачки» системы.
