Цель работы: закрепление знаний об энергии с наблюдений
за преодолением кинетической энергией силы трения пу-
тем изменения скорости шаров различной массы.
Необходимые принадлежности: два стальных шарика различной мас-
сы, металлической желоб, брусок, измерительная лента,
секундомер, штатив.
Порядок выполнения работы
1. Установите желоб в наклонном положении с штатива так,
как показано на рис. 137. Подоприте бруском нижнюю часть желоба.
2. Положите на среднюю часть желоба шарик меньшей массы и, от-
пустив его, наблюдайте за тем, как шарик покатится по желобу, ударится
о деревянный брусок и, преодолев силу трения, сдвинет его на некоторое
расстояние.
3. Измерьте расстояние Δl, на которое сдвинулся брусок.
4. Повторите опыт, отпустив шарик с верхней части желоба.
5. Положите на среднюю часть желоба шарик большей массы, отпусти-
те его и снова измерьте расстояние, на которое сдвинулся брусок.
6. Измерив расстояние и время, как в лабораторной работе 1, найди-
те ускорение, приобретенное шариком. Используя значения ускорения
и времени, определите скорость шарика в момент его столкновения с
бруском и по формуле Eк= mυ2/2 найдите кинетическую энергию.
7. Проанализируйте зависимость между кинетической энергией и ра-
ботой, выполненной при сдвиге бруска, и сделайте выводы.
Рис. 137. Установка для наблюдения зависимости кинетической
энергии тела от его скорости и массы

Модель демонстрирует опыт Кавендиша по измерению сил гравитационного взаимодействия. В опыте два массивных шара подносились к подвесу с двумя небольшими шарами, в результате чего между ними возникали силы гравитационного притяжения, и подвес закручивался на некоторый угол. Угол закручивания тем больше, чем больше массы шаров и меньше расстояние между ними. В модели массы больших шаров и их удаление от подвеса можно менять с соответствующих бегунков. По результатам этого опыта можно вычислить гравитационную постоянную. В «Британнике» утверждается, что Г. Кавендиш получил значение G = 6,754·10−11 м³/(кг·с²).  Это же утверждают Е. P. Коэн, К. Кроув, Дж. Дюмонд и А. Кук. В свою очередь, Л. Купер в своём двухтомном учебнике физики приводит иное значение: G = 6,71·10−11 м³/(кг·с²). Спиридонов О. П. — третье: G = (6,6 ± 0,04)·10−11 м³/(кг·с²). Современное значение: 6,6743·10−11 м³/(кг·с²).
(Кавендиш не измерял гравитационную постоянную. Ему нужно было измерить среднюю плотность Земли, что он и сделал. А по результатам его опытов, после его смерти, рассчитали и гравитационную постоянную.)
(

Виды колебаний. Рассмотрим причины, по которым колебания рассматриваются в курсе "Механика" и выделяются в самостоятельный раздел. Они заключаются в следующем:колебания являются одним из видов движения тел;законы колебательного движения имеют фундаментальное значение, поскольку в окружающем нас мире существуют колебания различной физической природы (например, механические и электромагнитные), описываемые с единой точки зрения с однотипного математического аппарата;уравнения колебаний служат основой для описания волновых (механических и электромагнитных) процессов.Среди всех колебаний особая роль отводится гармоническим ввиду следующих причин:распространенность данного вида движения;возможность обобщения полученных результатов на другие процессы (например, любое периодическое колебание можно представить в виде суммы гармонических колебаний).Колебание – повторяющийся процесс изменения некоторой физической величины около ее среднего значения.
В механических колебаниях речь идет об описании изменения во времени отклонения тела от положения равновесия.Форма колебаний может быть разной. Выделяют непериодические, периодические и гармонические колебания (см. рис. 9.1).
Рис. 9.1. Виды колебаний. Определение гармонических колебаний. Гармоническими называются колебания, при которых описываемая физическая величина изменяется по закону синуса или косинуса. Уравнение кинематики гармонических колебаний имеет следующий вид:x = A·cos(2p·t/T + f0),     (9.1)
где х - колеблющаяся величина,
t - время;
А, Т, f - константы для данного колебания, называемые параметрами. Гармонические колебания являются частным случаем периодических колебаний.