Сила Лоренца действует на заряженную частицу в магнитном поле. Ее направление можно определить с правила левой руки. Если 4 пальца левой руки направить по направлению скорости положительно заряженной частицы, так чтобы линии магнитного поля входили в ладонь. то отставленный на 90 градусов большой палец укажет направление силы лоренца.
1. В первой задаче сила Лоренца направлена перпендикулярно скорости либо от нас, либо к нам. Точнее сказать нельзя, так как неизвестно , как расположены полюса магнита (какой справа, а какой слева). Если Вы просто этого не дописали, сообщите. тогда возможно ответить точно.
2. Вторая задача не имеет смысла, так как три вектора :сила Лоренца, скорость частицы и направление вектора В напавлены в трех взаино перпендикулярных направлениях. У Вас написано, что скорость и сила направлены в одну сторону. Посмотрите еще раз условие.
3 В магнитном поле заряженная частица всегда движется по окружности, так как сила Лоренца определяет центростремительное ускорение частицы.
Радиус этой окружности может быть найден по формуле r=mv/qB
Закон Био́ — Савáра — Лапла́са (также Закон Био́ — Савáра) — физический закон для определения вектора индукции магнитного поля, порождаемого постоянным электрическим током. Был установлен экспериментально в 1820 году Био и Саваром и сформулирован в общем виде Лапласом. Лаплас показал также, что с этого закона можно вычислить магнитное поле движущегося точечного заряда (считая движение одной заряженной частицы током).
Закон Био — Савара — Лапласа играет в магнитостатике ту же роль, что и закон Кулона в электростатике. Закон Био — Савара — Лапласа можно считать главным законом магнитостатики, получая из него остальные её результаты.
В современной формулировке закон Био — Савара — Лапласа чаще рассматривают как следствие двух уравнений Максвелла для магнитного поля при условии постоянства электрического поля, т.е. в современной формулировке уравнения Максвелла выступают как более фундаментальные (прежде всего хотя бы потому, что формулу Био — Савара — Лапласа нельзя просто обобщить на общий случай полей, зависящих от времени).
