< Пред СОДЕРЖАНИЕ ОРИГИНАЛ След >
Практическое занятие
Мысль никогда не должна подчиняться ни догме, ни направлению, ни страсти ни интересу, ни предвзятой идее, ни чему б то ни было, кроме фактов, потому что дл нее подчиниться — значило бы перестат существовать.
Л. Пуанкаре
План семинара
1. Методы исследования в мегамире
2. Земля. Планеты и их спутники.
3. Солнце. Звезды.
4. Галактика. Классификация галактик.
5. Метагалактика. Вселенная.
Основные понятия
Созвездия — участки звездного неба, разделенные строго установленными границами.
Параллактическое смещение — изменение направления на предмет при перемещении наблюдателя.
Суточный параллакс — угол, под которым со светила виден радиус Земли, перпендикулярный лучу зрения.
Годичный параллакс - угол, под которым со светила виден средний радиус земной орбиты,перпендикулярный лучу зрения.
Звездное скопление — группа звезд, которые расположены близко друг к другу и связаны взаимным тяготением.
Пульсары — нейтронные звезды, излучающие строго периодические радиоизлучения с короткими периодами.
Квазары — самые удаленные объекты Вселенной, являющиеся квазизвездными радиоисточниками.
Световой год — расстояние, которое проходит свет за год со скоростью 300000 км/с.
Парсек — расстояние, с которого годичный параллакс равен одной секунде.
Солнце — звезда, относящаяся к желтым карликам, расположенная на окраине Галактики.
Задачи и упражнения
1. Шаровое звездное скопление, находящееся на расстоянии 2,5 Мпк, удаляетс от нас со скоростью 250 км/с. Определите постоянную Хаббла и укажите ее физический смысл.
2. В галактике с красным смещением в спектре, соответствующим скорост удаления 50000 км/с, вспыхнула сверхновая звезда. Определите ее расстояни до галактики.
3. Галактика расположена от пас на расстоянии, равном 4-10 [1] [2] [3] [4] ик. С какой скоростью она удаляется от нас
Объяснение:
Объяснение:
Рассмотрим сначала простейший вариант : шарик бросают под уклон плоскости с нулевой высоты под углом α к горизонту.
Координаты шарика изменяются так:
x(t) = x0 + V0·t·cos(α)
y(t) = y0 + V0·t·sin(α) - g·t2/2
где x0 = 0 и y0 = 0 - начальные координаты, а α - угол бросания.
Боковая проекция плоскости - это обычная прямая с классическим уравнением y = k·x + b . В нашем случае угловой коэффициент
k = -tg(φ) = -tg(30°) = -1 / √3 = -0,577 , а b=0 .
Главный аргумент у нас t (а не x), приведём уравнение прямой к аргументу t :
yп(t) = k·x(t) = k·V0·t·cos(α)
Согласно Условию в момент t2 шарик коснётся плоскости, значит :
V0·t2·sin(α) - g·t22/2 = yп(t2)
Решим уравнение V0·t2·sin(α) - g·t22/2 = k·V0·t2·cos(α) относительно α:
2 корня : α1 = 1,6 рад и α2 = 0,491 рад.
Первый корень соответствует углу бросания 92° и x=-0,03 - то есть бросание вверх-назад, что не соответствует выбранному варианту "шарик бросают под уклон плоскости".
Второй корень α2 = 28° даёт нам координаты удара x2 = x(t2) = 0,71 м, y2 = y(t2) = -0,41 м.
Искомое расстояние от точки бросания находим как гипотенузу : L = √(x22 + y22) = 0,82 м.
Можно усложнить задачу и задать какую-нибудь начальную высоту бросания y0 > 0.
При y0 = 1 м (рост мальчика) α = -0,76 рад = -43°. То есть: в этом случае бросаем под углом вниз (а не вверх), иначе полёт будет дольше, чем заданное t2 !
x2 = x(t2) = 0,58 м, y2 = y(t2) = -0,36 м, L = √(x22 + y22) = 0,67 м.
ответ : при бросании с нулевой высоты L = 0,82 м, при бросании с высоты 1м L = 0,67 м.
