F₂ = B₁*I₂*L₂ - сила действующая на участок проводника L₂ со стороны магнитного поля созданного током проводника 1. B₁ = μ*μ₀*I₁/(2*π*r₀) - модуль вектора магнитной индукции первого проводника на расстоянии r₀ = 10 см от него F₂ = μ*μ₀*I₁*I₂*L₂/(2*π*r₀) На первый проводник со стороны второго будет действовать точно такая же сила F₁ = μ*μ₀*I₁*I₂*L₁/(2*π*r₀) Так как токи I₁ = I₂ = I, а длины L₁ = L₂ = L, с учетом, что μ = 1 то F = μ*μ₀*I²*L/(2*π*r₀) ⇒ I = КОРЕНЬ(2*π*r₀*F/(μ*μ₀*L) I = КОРЕНЬ(2*π*0,10 м*2*10⁻² Н / (4*π*10⁻⁷Н/А²*3 м)) ≈ 58 А
В механике и электродинамике изучались системы, начальное состояние которых в некоторый момент времени t=t1 однозначно определяет все последующие состояния при t>t1 , если заданы законы движения и внешние условия. Такие системы называются динамическими, а закономерности их движения – динамическими закономерностями. В этом случае физические характеристики движения однозначно связаны между собой для всех моментов времени посредством дифференциальных уравнений. Динамические закономерности определяют причинно - следственные отношения в классической механике и классической электродинамике. Опыт показывает, что существует системы, поведение которых не описывается динамическими закономерностями. Наблюдаемые состояния таких систем являются случайными событиями, которые при одинаковых условиях могут либо произойти, либо не произойти. В этом случае говорят о статистических закономерностях, основу которых составляет понятие вероятности случайного события. Понятие вероятности связывает потенциальные возможности системы с реализуемыми состояниями этой системы при заданных условиях.
0,0(0 оценок)
Полный доступ
Позволит учиться лучше и быстрее. Неограниченный доступ к базе и ответам от экспертов и ai-bota
Оформи подписку
