металлический шарик 1, укреплённый на длинной изолирующей ручке +5нКл, приводят в сопрекосновение с таким же шариком 2, расположенным на изолирующей подставке и имеющим заряд -3нКл

1.Водяной пар начнет конденсироваться
2. Несложные опыты и многочисленные на­блюдения убеждают нас в том, что, как прави­ло, твердые тела, жидкости и газы во время нагревания расширяются, а во время охлажде­ния сжимаются.

Тепловое расширение жидкостей и газов лег­ко наблюдать с колбы, шейка которой плотно закупорена, а в пробку вставлена стек­лянная трубка. Перевернем колбу, заполненную воздухом, в сосуд с водой.

3. Конечно может, как и все другие металлы да и не только металлы. Если применительно к железу, то его достаточно нагреть до температуры кипения в 3134 K, и оно, также как и вода, будет превращаться в пар.

1.
Сила тока будет УВЕЛИЧИВАТЬСЯ по мере подключения к проводнику  в параллель ЛЮБЫХ сопротивлений, поскольку при параллельном соединении работает универсальное правило: полное сопротивление цепи из параллельных проводников меньше наименьшего из сопротивлений таких проводников.
2.
Полное сопротивление из n параллельно соединённых проводников с ОДИНАКОВЫМ сопротивлением равно
R = R₀/n где R₀ - сопротивление одного проводника.
3.
Если в схеме нет ничего, кроме связки параллельно соединённых проводников одинакового сопротивления, то ток, будучи обратно пропорционален сопротивлению цепи, будет увеличиваться по тому же закону, по которому уменьшается полное сопротивление из n одинаковых резисторов:
i = ni₀ где i₀ - ток, протекавший в цепи при подключении одного проводника с сопротивлением R₀
4.
Если цепь, помимо параллельных проводников, содержит ещё какие-либо нагрузки, подключённые последовательно со связкой параллельных одинаковых резисторов, то ток в в неразветвлённой части цепи не будет расти в строгой пропорции с числом параллельно включенных проводников. Степень его увеличения будет зависеть от соотношения сопротивления связки параллельных проводников и суммарного сопротивления прочих нагрузок R':
i = U/(R' + R₀/n): чем меньше R' по сравнению с R₀/n, тем ближе приращение тока к величине, указанной в пункте 3.